【摘 要】
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利用Cu+-Na+离子交换技术制备了Soda-lime玻璃平面光波导，在632.8nm波长下，用棱镜耦合技术测量出所制备波导的有效折射率,利用反WKB方法确定了平面光波导的折射率分布，并对折射率分布进行了函数拟合，近似符合高斯分布。求出了所制备玻璃平面光波导在580oC的扩散系数为De ≈ 2.223×0-15m2/s。同时，对所制备波导进行了电子顺磁共振(Electron Paramagneti
【机 构】
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中国科学院长春光学精密机械及物理研究所应用光学国家重点实验室,长春,130031 吉林大学电子科学
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利用Cu+-Na+离子交换技术制备了Soda-lime玻璃平面光波导，在632.8nm波长下，用棱镜耦合技术测量出所制备波导的有效折射率,利用反WKB方法确定了平面光波导的折射率分布，并对折射率分布进行了函数拟合，近似符合高斯分布。求出了所制备玻璃平面光波导在580oC的扩散系数为De ≈ 2.223×0-15m2/s。同时，对所制备波导进行了电子顺磁共振(Electron Paramagnetic Resonance, EPR)和次级离子质谱(Secondary Ion Mass Spectroscopy, SIMS)测试，通过比对标准Cu+图谱，证明了在整个离子交换过程中主要参与交换的离子源的是Cu+和Na+。
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我们提出了一种利用量子干涉实现光放大以及增益平坦化的物理机制。在具有闭合环的四能级系统中加一非相干泵浦，调节其大小，不仅可以在三个不同频率处观测到对称光放大，而且三个增益峰能够简并为一个在较大频率范围内实现增益平坦化。同时，我们还分析了对称光放大及增益平坦化的潜在的物理机制，发现传统光放大对探测场增益（对称光放大）起着决定性作用，然而增益平坦化是由传统光放大和Raman 增益共同作用产生的。
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光在介质中的传播问题始终受到光学和无线电学术界的关注。众所周知，介质的性质决定光群速的传播。最近的理论和实验研究证明，量子干涉现象可使光脉冲的群速减慢，甚至停止和存储。理论预言利用Raman 过程可使群速超光速（Superluminal），但尚无实验证明。超光速不违背因果律，它是光脉冲的各频谱分量的干涉和重组的结果。美国王立军小组于2000 年在铯原子吸收池中利用Raman 双光子共振增益的方法，
本文计算了高斯脉冲光束诱导二能级粒子时，原子的粒子分布的变化, 输出光束的变化，得到了密度矩阵对角元和时间的变化关系图。针对在不同的初始粒子数分布情况下的，分别得到了输出光束，上能级粒子数，下能级粒子数各自随时间的变化关系。结果表明高斯脉冲光束对二能级粒子有冷却效果。
我们从理论上研究了含两类特异材料的一维光子晶体输运特性。这两类特异材料包括负折射率材料（介电常数和磁导率同时为负，双负性材料），以及介电常数为正和磁导率为负（或介电常数为负和磁导率为正）的单负性材料。对含负折射率材料的一维光子晶体，我们发现其存在一个不随入射角度变化的零平均折射率能隙。该全向能隙与布拉格能隙不同，它与晶格标度及对称无序无关。通过掺杂在零平均折射率能隙中引入的局域化缺陷模同样几乎不随
NIM4＃冷原子喷泉钟从2003 年8 月起已经连续稳定运行5 个月, 在2003 年9-12 月完成了系统频率偏差评定。本文简要回顾NIM4＃钟的喷泉实验和微波锁定, 着重报导对NIM4＃钟的技术指标实验, 实验证明该装置达到频率稳定性8x10-13/τ1/2; 复现性5 x10-15 和系统频率偏移评定不确定度8.5 x10-15.
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本文利用非线性折射率较大且非线性响应时间较快的CdSxSe1-x玻璃为材料，设计并制备了非线性一维光子晶体波导光双稳器件，该器件的折射率空间分布呈正弦形式。实验测得双稳开关的阈值功率密度为1.6×105W/cm2，开关时间为63ps。采用有限时域差分法讨论了光子晶体带隙随光强变化而移动的情况。同时计算了该器件的双稳特性，理论计算得到双稳开关的阈值功率密度为1.4×105W/cm2，开关时间约为50