致密砂岩气油气储层代表的弱阻抗差薄互层和煤系地层代表的强阻抗差薄互层具有我国大部分的陆相沉积岩普遍特征,本文针对韵律型薄互层模型,对Thomsen系数的表达式进行了简化和近似,并通过计算等效VTI介质的Thomsen系数以说明等效VTI介质各向异性强弱的影响因素。结果表明:(1)等效速度分别受两种介质速度之差,厚度比以及密度差的影响,速度和密度的真实值并不影响速度的变化趋势。(2)等效VTI介质的各向异性强弱主要与两种介质的泊松比之差,厚度比以及拉梅系数之比有关。?、?随泊松比之差基本呈线性变化,线性变化的斜率与拉梅系数之比有关。泊松比之差和拉梅系数之比发生变化时,等效介质的各向异性是增强的。(3)本文根据不同的分层方式划分了致密砂岩气油气储层和煤系地层,并计算了它们的各向异性系数。通过对比发现,根据岩性划分薄互层的效果更好,强阻抗差薄互层比弱阻抗差薄互层的各向异性强。为了研究各向异性对反射系数AVO曲线的影响,本文基于传播矩阵理论计算了韵律型薄互层的反射系数,反射系数的大小与子波主频、入射角度以及互层单元厚度有关。(1)入射角小于30°时,PP波反射系数的AVO曲线截距随互层厚度d有明显变化,PS波反射系数的AVO曲线斜率随互层厚度d有明显变化,反射系数的变化与入射波主频有关。如果互层厚度d小于主波长的1/8,可以忽略互层厚度d对PP波AVO曲线的截距和PS波AVO曲线斜率的影响。(2)当入射角小于30°时,随着煤层与薄互层总厚度比值N/G的变化,PP波的反射系数更加复杂,而PS波的反射系数AVO曲线与N/G呈现出一定的规律,这种规律受入射波主频的影响。(3)反射系数的大小与薄互层的物性参数以及底板的物理性质有关,强阻抗差薄互层模型的的反射系数的变化比较大,在0.1~0.6之间,而弱阻抗差薄互层模型的反射系数小于0.1。(4)等效VTI介质顶部界面的反射系数仅与入射角和薄互层的物理性质有关,与底板的物理性质和入射波主频无关。PP波反射系数的AVO曲线截距随N/G呈正相关,PS波反射系数的AVO曲线斜率随N/G呈正相关。(5)本文将薄互层反射系数与等效介质的反射系数进行对比,计算了二者的相对误差。二者在一些单频相对误差小于10%,相对误差随频率的变化会出现极大值和极小值交替出现的现象。