斜压不稳定是生成涡旋的重要机制之一,同时,斜压不稳定可根据垂直结构分类分为四类,而不同种类的斜压不稳定可以预测不同种类的涡旋,比如表层振幅最大的Charney surface型可以预测表层涡旋,而次表层振幅最大的Phillips型可以预测次表层涡旋。因此斜压不稳定类型的研究可以为涡旋研究提供一个新思路。本论文主要利用气候态和季节气候态的World Ocean Atlas 2013（WOA13）温盐数据和以此计算的地转流数据,研究全球斜压不稳定以及它的季节变化特征。本文首先基于WOA13气候态数据分析四种全球斜压不稳定的全球分布。研究发现,振幅在表层或底层最大而中间最小的Eady型不稳定主要分布在南极绕极流（ACC）区域以及北半球高纬的部分区域,振幅在底层最大且向表层衰减的Charney bottom（后文简写为Charney＿b）型不稳定基本零星分布在Eady型不稳定周围;振幅在表层最大且向底层衰减的Charney surface（后文简写为Charney＿s）型不稳定广泛分布在全球各个区域,但主要集中在南北半球的副热带区域（±10°–35°）;振幅在次表层最大的Phillips型不稳定主要分布在低纬区域（±5°–20°）。斜压不稳定的种类可以预测涡旋的种类,Phillips型不稳定的分布区域与观测到的次表层涡旋的空间位置重合度很高,同时Phillips型不稳定振幅最大的位置与次表层涡的核心位置深度相差不大。斜压不稳定同时具有波动属性,它在ACC区域以及中纬度（±25°–35°）向东传播,而在低纬度和北半球（30°S–30°N）和北半球高纬度（＞50°N）向西传播。斜压不稳定波是两个传播速度相反的Rossby波在平均流的Doppler shift作用下耦合形成的。不同种类斜压不稳定波的形成需要的Rossby波和平均流不同。Eady型需要一阶斜压Rossby波和地形Rossby波以及全水深的平均流,Charney＿s型需要一阶斜压Rossby波和地形Rossby波以及从表层到临界层深度范围内平均流,Charney＿b型需要地形Rossby波和内Rossby波以及从底层到临界层以上0.3（标准化深度）范围内平均流,而Phillips型需要二阶斜压Rossby波和内Rossby波以及临界层上下振幅0.5范围内平均流。（临界层是两个Rossby波相互作用的位置,在该深度不稳定波的相速度与流速相等。）斜压不稳定有很强的季节变异特征,在除ACC之外的大部分区域,生长率,空间尺度和不稳定类型都具有显著的季节变化特征。本文着重研究三种典型的季节变化现象:黑潮和湾流区域主导不稳定类型的季节转变,热带—副热带流系Charney＿s和Phillips型不稳定分界线的季节移动,以及副热带区域冬季出现的次中尺度不稳定。在黑潮和湾流区域,不稳定的变化是由上层海洋的层结变化主导的。冬季的层结弱时,Charney＿s型不稳定主导;夏季层结强时Phillips型不稳定主导,而春季和冬季层结强弱适中时,Charney＿s和Phillips型不稳定平分秋色。与之相应,冬季表层斜压转化率很强,夏季次表层的斜压转化率很强,而在春秋两季,表层和次表层斜压转化率强度相当。与黑潮和湾流区域不同,热带-副热带流系不稳定的季节变异主要由地转流的季节变异而非层结决定。在热带—副热带流系,占据热带区域的Phillips型和占据副热带区域的Charney＿s型基本以北赤道流（NEC）和副热带逆流（STCC）为界,春夏两季该界线往赤道移动,秋冬季该界线往极地移动。不稳定的季节变异直接影响该该区域的涡旋动能（EKE）的季节变异:热带区域次表层独立的EKE在春夏两季较弱且向赤道收缩,冬春两季较强且向极地扩展。以上的讨论聚焦的是K＜5Kdef标准下挑选出的中尺度不稳定,但在该标准下,我们在副热带STCC区域发现了次中尺度Charney＿s型不稳定。为了更准确的剔除次中尺度不稳定而仅保留中尺度不稳定,我们制定一个新的更为合理的标准,＜3((9(9（9）。进一步地研究发现,中尺度不稳定的生长时间在春季最快,秋季最慢,超前海表面EKE约2个月;次中尺度不稳定的生长时间在冬季最快,超前海表面EKE约一个月。