相互作用玻色子模型是用来描述原子核集体运动的代数模型,并在描述原子核的低能结构和性质方面取得了很大的成功.相互作用玻色子模型的三种极限,即U(5)(振动)极限,O(6)(γ不稳定运动)极限,及SU(3)(转动)极限,具有解析解,并在实验上分别找到了其对应的核素区,从而使该计算程序和壳模型程序一样,成为各核物理实验室必备的核结构分析工具和核谱的参考标准.但是,这些极限下的有些理论预言并不完全符合所对应核素区的实验结果.最突出的不足之处是,O(6)极限理论描述的典型的γ不稳定运动核素中许多激发态电四极矩并不为零,但O(6)极限理论值为零的情况.因此,相互作用玻色子模型的O(6)极限理论需要进一步加以改进.本文的主要目的是,在U(6)(?)O(6)(?)O(5)(?)SO(3)(?)SO(2)基底所描述的O(6)极限理论下引入具有几何基础的γ软转子项以改进原来仅有两体项的O(6)极限理论描述,从而纠正原来在该极限理论下偶偶原子核激发态电四极矩为零的弊病,同时还能改进部分E2跃迁禁戒现象.另外,本文在O(6)极限理论下引入具有壳模型基础的O(6)指数型四极-四极相互作用以改进原来O(6)极限理论下晕带内高辛弱数激发态能量过高的现象.本文采用代数方法提出并求解O(6)极限理论下的软转子模型,将该模型用于描述典型的γ不稳定运动偶偶核素的能谱及电四极矩和部分低激发态间的B(E2)值的计算,并与实验及原来的O(6)极限理论结果进行了比较.本文的结果表明,在软转子模型中,194,196pt,128,130Ba.122,124Xe能级的均方偏差均小于O(6)极限理论的结果,说明软转子模型更适合描述这些典型的γ不稳定运动核素.特别地,软转子模型克服了 O(6)极限理论下电四极矩为零及部分E2约化跃迁几率为零的弊病,使电四极矩及B(E2)理论值更接近相应的实验结果,从而改进了原来相互作用玻色子模型的O(6)极限理论.