【摘 要】
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在正则标量场与引力最小耦合框架下,Higgs场暴涨所得到的结果与Planck 2015观测数据不符。但是在引入非最小耦合后,Higgs暴涨则与观测数据吻合得很好。基于此,本文主要研究两类非正则标量场暴涨模型:带导数非最小耦合暴涨,快子暴涨。对于带导数非最小耦合暴涨,我们在不取强阻尼极限的情况下,将它的标量、张量谱指数计算到了二阶,并且发现动能项与Einstein张量之间的非最小耦合,可以将暴涨能标
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在正则标量场与引力最小耦合框架下,Higgs场暴涨所得到的结果与Planck 2015观测数据不符。但是在引入非最小耦合后,Higgs暴涨则与观测数据吻合得很好。基于此,本文主要研究两类非正则标量场暴涨模型:带导数非最小耦合暴涨,快子暴涨。对于带导数非最小耦合暴涨,我们在不取强阻尼极限的情况下,将它的标量、张量谱指数计算到了二阶,并且发现动能项与Einstein张量之间的非最小耦合,可以将暴涨能标压低到亚Planck能标以下。带导数非最小耦合模型在强阻尼极限时,该模型与实验观测更加一致。而且,非最小耦合模型中,如果势能形式是四次方的幂次势（Higgs场）,在95%置信度上与观测一致。另外,我们可以利用可观测量ns和r与慢滚参数的关系,重构带导数非最小耦合的势函数。对于常数Vη暴涨,我们重构出强阻尼极限下的势函数。对于快子暴涨,我们得到了暴涨期间快子场变化的下限,该下限由标量扰动的幅度和暴涨结束前的e指数数目决定。我们通过使用Bessel函数近似方法,分别推导出了标量和张量的功率谱、谱指数、张标比的一阶近似解析表达式。我们根据可观测量ns和r与慢滚参数的关系,重构了几类快子势。将常滚暴涨的ns-r结果与观测数据对比,我们发现只有一种常滚暴涨与观测一致,而且结果表明该常滚暴涨满足慢滚暴涨。由于在势重构前,我们可以利用观测数据限制模型参数,所以重构出的模型与观测结果相一致,并且重构出的结果更支持凹势。假设重加热时物态方程参数是常数,我们讨论了辐射为主时期之前的重加热机制对其中三种模型的限制。Nr e和Tre的限制依赖于模型参数和wre值,当sn逐渐增加,wre（28）1/3,0,和1/6三种情况要求重加热时期更长,wre（28）2/3则要求重加热时期更短。
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