【摘 要】
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虽然夸克模型与QCD理论取得了显著的成就,但是轻标量介子的内部成分,一直还没有定论。本文在假设轻标量介子的主要成分为夸克-反夸克束缚态的情况下,基于微扰QCD的kT因子化方
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虽然夸克模型与QCD理论取得了显著的成就,但是轻标量介子的内部成分,一直还没有定论。本文在假设轻标量介子的主要成分为夸克-反夸克束缚态的情况下,基于微扰QCD的kT因子化方案,计算Xc0.2衰变到标量介子对的衰变宽度。在计算过程中把κ(800,a0(980),f0(980)看作是最低态,K0*(1430),a0(1450),f0(1500)分别看作是它们的第一激发态。对于初态P波粲偶素相关的强子矩阵元的非微扰参量,采用非相对论近似下的零点波函数RP(0)；而末态的标量介子则处理为其强子矩阵元的不同twist光锥波函数的展开,最高到其两粒子twist-3波函数部分。引入夸克横向动量之后,在计算硬散射振幅的过程中对夸克横向动量的积分变得十分复杂。这种情况下,做一个傅里叶变换,把硬散射振幅从K空间变换到b空间,同时末态介子波函数也转换为b空间的形式。采用上述方案,在选取粲夸克质量(1.35-1.8GeV)与谐振子参数β(0.4-0.5GeV)的合理区间内我们得到Xe0,2衰变为a0(980)a0(980),a0(980)a0-(980),ao(1450)a0(1450)以及f0(980f0(980,f0()15100f0(1500,K+K-,,K0*(1430)K0*(1430)的宽度。与现有的实验数据比较,Γ(xe0→f0(980)f0(980、f0(1500)f0(1500))与实验值基本吻合,其他衰变道的结果期待更多实验数据的验证。这个工作将帮助我们了解标量介子的基本性质。另一方面,我们发现在这些衰变道中twist一3分布振幅对总衰变宽度的贡献接近甚至大于twist一2分布振幅的贡献。说明高twist分布振幅在某些物理过程中并不一定都是压低的。
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