人们已经知道核子是由很多类点物质组成,而这些物质被称之为部分子（夸克和胶子）。科学家们引入部分子分布函数的概念,用来描写在高能碰撞实验中不同部分子所带有的核子动量的分布情况。部分子分布函数分为两种：积分部分子分布函数和未积分部分子分布函数。积分部分子分布函数可以来描述深度非弹性散射等单举过程,在较大x的区域,它的演化符合传统的DGLAP演化方程。但在x较小的区域,部分子密度很大,部分子之间相互作用不能忽略,部分子间出现的重组过程,即高扭度效应,这时的演化方程应是考虑高扭度修正的MD-DGLAP演化方程。当考虑喷注产生、Drell-Yan过程等高能碰撞实验时,出射粒子的横动量分布是观测的主要内容之一,核子中部分子的横动量分布就是分析实验的重要信息来源。这时就需要引入横动量相关的部分子分布函数,即未积分的部分子分布函数。人们对未积分分布函数知之甚少,目前仍是研究的重要课题,它可以由CCFM方程得出,但是非常复杂。本文采用KMR方法,从积分部分子分布函数出发得到未积分部分子分布函数。实验中可以通过探测单喷注产生和直接光生散射截面等来验证未积分部分子分布函数。本文中我们首先利用扭度-2的DGLAP方程得出的积分部分子分布函数,利用扭度-4的MD-DGLAP方程得出的积分部分子分布函数,对两者之间的差异进行了分析比较；接着采用KMR方法得到了这两种情况下的未积分部分子分布函数,也进行了研究和讨论,发现这两种情况下胶子和海夸克在小x区域差别比较明显；我们对高能碰撞实验中单喷注产生和直接光生单举过程进行了分析,利用未积分部分子分布函数对相应的散射截面进行了计算,并把理论计算结果与实验数据进行了比较,得出了有意义的结论。