【摘 要】
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重夸克偶素产生过程是验证量子色动力学理论（QCD）和非相对论QCD有效理论（NRQCD）的重要渠道之一。基于NRQCD理论,本文计算了正负电子对撞产生光子和粲夸克偶素ηc在次次领头阶（NNLO）精度下的散射截面,并利用最大共形原理（PMC）方法消除了e++e-→γ+ηc散射截面的微扰表达式在传统方案下所存在的重整化能标不确定性,给出了精确的理论预言。对该过程,在传统的重整化能标设定方法下,人们通常
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重夸克偶素产生过程是验证量子色动力学理论（QCD）和非相对论QCD有效理论（NRQCD）的重要渠道之一。基于NRQCD理论,本文计算了正负电子对撞产生光子和粲夸克偶素ηc在次次领头阶（NNLO）精度下的散射截面,并利用最大共形原理（PMC）方法消除了e++e-→γ+ηc散射截面的微扰表达式在传统方案下所存在的重整化能标不确定性,给出了精确的理论预言。对该过程,在传统的重整化能标设定方法下,人们通常将重整化能标的中心值取为正负电子的质心对撞能量（（?））,并将其在[（?）]范围内变化来估计散射截面的重整化能标不确定性。但PMC认为这类人为引入的不确定性可以消除。基于PMC标准步骤,我们利用微扰序列中的非共形的{βi}一项确定出该过程与重整化能标选择无关的有效强耦合常数值,从而获得该过程正确的动量流动。由于非共形项的消除,PMC微扰序列同时满足重整化能标以及重整化方案的不变性,从而获得精确的微扰论预言。另外,由于PMC微扰序列消除了具有发散性质的重整化子项,它的微扰收敛性也将得到自然地改善。在本文中,我们发现在利用PMC之后,散射截面确实与重整化能标的选择无关,例如在（?）GeV处,我们得到与重整化能标和方案均无关的散射截面:σPMCNNLO=41.18 fb。本文中,我们还考虑其它主要的误差来源如粲夸克质量、因子化能标所导致的理论不确定性。考虑到e++e-→γ+ηc过程的微扰收敛性即使是在消除重整化子项之后,仍然不好,因此未计算的次次次领头阶（NNNLO）及更高阶的贡献将十分重要。为此,我们进一步采用Páde近似首次给出了 NNNLO阶的估计值。在加入NNNLO估算值之后,我们得到了与BELLE实验σobs=16.58-9.93+10.51 fb相符合的散射截面σPMC+PádeNNNLO=18.99 fb。
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