【摘 要】
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对于质子-质子对撞机、质子-反质子对撞机、轻子-强子对撞机以及对其他高能物理实验的理论预测,部分子分布函数是不可缺少的工具之一。此外,它对高能物理实验的精确测量和发现标准模型之外的新物理也起着重要作用。然而,部分子分布函数是非微扰的,不能从第一性原理计算得到。获得部分子分布函数的一般的方法是,新的实验数据与以前用于拟合部分子分布函数的旧的数据合并,进行量子色动力学整体分析。在本论文中,我们用升级和
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对于质子-质子对撞机、质子-反质子对撞机、轻子-强子对撞机以及对其他高能物理实验的理论预测,部分子分布函数是不可缺少的工具之一。此外,它对高能物理实验的精确测量和发现标准模型之外的新物理也起着重要作用。然而,部分子分布函数是非微扰的,不能从第一性原理计算得到。获得部分子分布函数的一般的方法是,新的实验数据与以前用于拟合部分子分布函数的旧的数据合并,进行量子色动力学整体分析。在本论文中,我们用升级和优化部分子分布函数软件(Error PDF Updating method Package（ePump）来研究ATLAS Z玻色子横向动量数据对CT14HERA2部分子分布函数的影响。该方法中需要输入新的实验数据,包括统计误差及系统误差,以及对应的理论计算结果,而不需进行新的复杂的量子色动力学整体分析,并且很快就可以得到一个近似于做整体分析的、新的部分子分布函数。我们用数值计算工具ResBos和CT14HERA2部分子分布函数,分别计算了质心系能量为8TeV时Z玻色子产生过程的六个不同不变质量区的动量分布的微分散射截面（dσ/dpT）,计算结果表明理论值与实验数据吻合的较好。然后我们用ePump升级了 CT14HERA2部分子分布函数,我们发现轻子对不变质量在12GeV<Mll<20GeV范围内的ATLAS 8TeV Z玻色子横向动量数据,当Q=1.3GeV 时,在 10-4<x<10-2 范围内,能使更新后的 CT14HERA2+ZpT20 d 夸克部分子分布函数比CT14HERA2 d夸克部分子分布函数的中心值减少大约2%;在30GeV<Mll<46GeV范围内的数据,当Q=100GeV时,在0.6<x<0.9范围内,能使更新后的CT14HERA2+ZpT46 d夸克部分子分布函数比CT14HERA2 d夸克部分子分布函数的中心值减少大约2%;在46GeV<Mll<66GeV范围内的数据,当Q=100GeV时,在10-6<x<10-3范围内,能使更新后的CT14HERA2+ZpT66 d夸克部分子分布函数比CT14HERA2 d夸克部分子分布函数的中心值减少大约2%;在66GeV<Mll<116GeV范围内的数据时,当 Q=1.3GeV,在10-6<x<10-1范围内,能使更新后的CT14HERA2+ZpT116 d夸克部分子分布函数相对于CT14HERA2 d夸克部分子分布函数的中心值增大约16%。
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