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[摘 要]本文主要分析了具有厚度以及滑动弱化区域的断层的非对称地震矩张量表示式。通过相应的分析证明地震矩张量具有对称性并不是一个绝对必要的限制。分析非对称地震矩张量得到，对称地震矩张量应该对应的是位错项，而非对称地震矩张量应该对应拉力项。由此一来，我们就可以利用上述原理来进行断层面的进一步断定。倘若将拉力项忽略掉，就会产生高估以及位错结果，导致对应的标量地震矩不正确。断层模型的构建需要满足相应的条件，只有满足条件的非对称地震矩张量才能够满足模型所需要的厚度以及滑动弱化区域。在此基础上，将跟位错以及拉力相对于的地震矩张量分离出来。
[关键词]断层厚度；地震效应；非对称地震矩张量；断层的不确定性
中图分类号：P315.33 文献标识码：A 文章编号：1009-914X（2015）12-0123-01
一、前言
上世纪70年代以来，震源的地震矩张量表示以及震源的地震矩张量反演等方面已经取得了非常好的成绩，根据相关反演结果显示，大部分地震的主要形式是剪切位错，该相识的地震的矩张量解一般是以最佳双力偶为主要部分，但是也存在少量的补偿线性矢量偶极成分以及各向同性成分。目前已经有一部分研究者和专家对此进行研究分析，试图准确的定位非最佳双力偶的主要特点以及生成的原因。经过相应的研究得到，火山地震最主要的是单力或者是补偿线性矢量偶极为主要的成分。地震如果是因为大规模低倾角滑坡造成的，按摩就以单力为主要的成分。除此之外，发震断层构造具有非常强的复杂性，会造成较大的补偿线性矢量偶极分量。相关专家提出，如果“将地震是发生在具有厚度，但是厚度不等于零的断层上”该观点纳入详细分析的领域，那么会因为有滑动弱化区域，导致在远场、地震波与其对应的震源项比不计算断层厚度的剪切位错源增加几个单力偶项[1]。在研究震源物理的过程中，目前我们已经广泛的接受二阶对称张量的地震矩张量，同时也取得了一定的使用效果。本研究会在上述基础上进行进一步研究分析，引入非对称地震矩张量表示具有厚度以及滑动弱化区域的断层模型，之后对断层面解的不确定性，非对称地震矩张量的约束等问题进行进一步分析研究[2]。
二、非对称地震矩张量
分析断层具有一定的厚度同时也具有一定的滑动弱化区域，震源模型主要是由断层面良两侧的以及分开，分到分开一定距离之后来表示。经过相应的研究得到，位移项造成的远场位移并且断层厚度=0的时候，拉力项造成的远场位移≠0，在此类型的震源模型中，如果应力发生变化就会相应的产生地震波辐射，所以，震源的矩张量表达式会存在跟应力变化紧密相联的几个项。
在断层面上一个具有代表性的点，这个点上的应力在地震过程中的变化，在此过程中如果只是单纯的考虑应力从峰值应力降到动态摩擦应力，这个过程是一个滑动弱化的过程，也就是说≥。如果使用来表示滑动弱化时候曲线上面的拉力值，也就是说=。如果地震是一次地震事件，我们需要考虑的是整个断层的错动。矩张量具有明显的对称性主要是因为位错跟无矩双力偶是等效的，净力矩=0，净力=0。相应的震源项不跟震源区域之外的介质出现角动量的交换以及动量的交换，而震源区的动量大下跟角动量大小守恒。矩张量如果不具备对称性就是因为断层厚度的考虑，单力偶跟应力项相等效，净力=0，净力矩则≠0，震源项跟震源区域外的介质会出现明显的角动量交换，震源区的角动量无法守恒。这样一来就认为地震震源为地球介质的内源之一，角动量需要守恒的结论指的是震源区的厚度，之后则是体积的大小，如果等于0，那么就是必然的结果、在发生地震的过程中，震源区产生向外辐射的地震波，作用于周围的介质。如果我们只是考虑震源区之外的介质区域，或者是只是考虑震源区本身，那么其区域之间的内动量以及角动量均能够不守恒，如果震源区以及整个地震波传播介质是一个完整的系统，那么其所受到的外力=0，力矩=0，动量以及角动量守恒。通过结论得到，只有特定的非对称矩张量才可以用来表示具有厚度和滑动弱化区域的断层模型，之后顺利的将位错对应的矩张量以及拉力对应的矩张量。
三、结论
我们需要考虑具有一定的厚度以及滑动弱化区域的断层模型，将其位移项设置为u，如果其引起的远场位移根断层厚度均等于0的时候，那么其拉力项T所引起的远场位移就≠0。非对称地震矩张量跟对称地震矩张量是不一致的，非对称地震矩张量基本上消除了断层面的不确定性。因为存在相应的對称矩张量，在两个节面上，存在沿位错矢量方向以及不一致的力偶强度。按照具有一定的厚度以及滑动弱化区域的断层模型可以准确的判断断层面就是跟较大力偶相联系的节面，而辅助面则是与较小力偶相联系的那个节面。但是，并不是全部的非对称地震矩张量都可以使用于表示有厚度的断层上。因为单力偶跟拉力项有着同样的效用，因此，非对称地震矩张量解的2个节面上沿滑动矢量方向的力偶强度应该是不一致的，计算对称地震矩张量求出的断层面解值，一般会包括两个节面，可以通过比较分析两个节面上沿位错矢量方向单力偶的大小来进一步判断哪一个是断层面，哪一个是辅助面，所以跟力偶较小联系的节面应该是辅助面，跟力偶较大联系的节面应该是断层面。本文主要分析了非对称地震矩张量的约束以及辅助面以及断层面两者之间的评定，上述的研究结果将进一步为非对称地震矩张量反演工作提供了相应的保证，促使非对称地震矩张量反演工作顺利的进行。
参考文献
[1] 刘超，断层厚度的地震效应和非对称矩张量[J]，北京，地震局地球物理研究所，2011，10（12）：117-118
[2] 许力生，陈运泰.2010b. 2010年12月19日台湾花莲地震快速矩张量解[J].地震学报，2010，32（1）：127-129.
[关键词]断层厚度；地震效应；非对称地震矩张量；断层的不确定性
中图分类号：P315.33 文献标识码：A 文章编号：1009-914X（2015）12-0123-01
一、前言
上世纪70年代以来，震源的地震矩张量表示以及震源的地震矩张量反演等方面已经取得了非常好的成绩，根据相关反演结果显示，大部分地震的主要形式是剪切位错，该相识的地震的矩张量解一般是以最佳双力偶为主要部分，但是也存在少量的补偿线性矢量偶极成分以及各向同性成分。目前已经有一部分研究者和专家对此进行研究分析，试图准确的定位非最佳双力偶的主要特点以及生成的原因。经过相应的研究得到，火山地震最主要的是单力或者是补偿线性矢量偶极为主要的成分。地震如果是因为大规模低倾角滑坡造成的，按摩就以单力为主要的成分。除此之外，发震断层构造具有非常强的复杂性，会造成较大的补偿线性矢量偶极分量。相关专家提出，如果“将地震是发生在具有厚度，但是厚度不等于零的断层上”该观点纳入详细分析的领域，那么会因为有滑动弱化区域，导致在远场、地震波与其对应的震源项比不计算断层厚度的剪切位错源增加几个单力偶项[1]。在研究震源物理的过程中，目前我们已经广泛的接受二阶对称张量的地震矩张量，同时也取得了一定的使用效果。本研究会在上述基础上进行进一步研究分析，引入非对称地震矩张量表示具有厚度以及滑动弱化区域的断层模型，之后对断层面解的不确定性，非对称地震矩张量的约束等问题进行进一步分析研究[2]。
二、非对称地震矩张量
分析断层具有一定的厚度同时也具有一定的滑动弱化区域，震源模型主要是由断层面良两侧的以及分开，分到分开一定距离之后来表示。经过相应的研究得到，位移项造成的远场位移并且断层厚度=0的时候，拉力项造成的远场位移≠0，在此类型的震源模型中，如果应力发生变化就会相应的产生地震波辐射，所以，震源的矩张量表达式会存在跟应力变化紧密相联的几个项。
在断层面上一个具有代表性的点，这个点上的应力在地震过程中的变化，在此过程中如果只是单纯的考虑应力从峰值应力降到动态摩擦应力，这个过程是一个滑动弱化的过程，也就是说≥。如果使用来表示滑动弱化时候曲线上面的拉力值，也就是说=。如果地震是一次地震事件，我们需要考虑的是整个断层的错动。矩张量具有明显的对称性主要是因为位错跟无矩双力偶是等效的，净力矩=0，净力=0。相应的震源项不跟震源区域之外的介质出现角动量的交换以及动量的交换，而震源区的动量大下跟角动量大小守恒。矩张量如果不具备对称性就是因为断层厚度的考虑，单力偶跟应力项相等效，净力=0，净力矩则≠0，震源项跟震源区域外的介质会出现明显的角动量交换，震源区的角动量无法守恒。这样一来就认为地震震源为地球介质的内源之一，角动量需要守恒的结论指的是震源区的厚度，之后则是体积的大小，如果等于0，那么就是必然的结果、在发生地震的过程中，震源区产生向外辐射的地震波，作用于周围的介质。如果我们只是考虑震源区之外的介质区域，或者是只是考虑震源区本身，那么其区域之间的内动量以及角动量均能够不守恒，如果震源区以及整个地震波传播介质是一个完整的系统，那么其所受到的外力=0，力矩=0，动量以及角动量守恒。通过结论得到，只有特定的非对称矩张量才可以用来表示具有厚度和滑动弱化区域的断层模型，之后顺利的将位错对应的矩张量以及拉力对应的矩张量。
三、结论
我们需要考虑具有一定的厚度以及滑动弱化区域的断层模型，将其位移项设置为u，如果其引起的远场位移根断层厚度均等于0的时候，那么其拉力项T所引起的远场位移就≠0。非对称地震矩张量跟对称地震矩张量是不一致的，非对称地震矩张量基本上消除了断层面的不确定性。因为存在相应的對称矩张量，在两个节面上，存在沿位错矢量方向以及不一致的力偶强度。按照具有一定的厚度以及滑动弱化区域的断层模型可以准确的判断断层面就是跟较大力偶相联系的节面，而辅助面则是与较小力偶相联系的那个节面。但是，并不是全部的非对称地震矩张量都可以使用于表示有厚度的断层上。因为单力偶跟拉力项有着同样的效用，因此，非对称地震矩张量解的2个节面上沿滑动矢量方向的力偶强度应该是不一致的，计算对称地震矩张量求出的断层面解值，一般会包括两个节面，可以通过比较分析两个节面上沿位错矢量方向单力偶的大小来进一步判断哪一个是断层面，哪一个是辅助面，所以跟力偶较小联系的节面应该是辅助面，跟力偶较大联系的节面应该是断层面。本文主要分析了非对称地震矩张量的约束以及辅助面以及断层面两者之间的评定，上述的研究结果将进一步为非对称地震矩张量反演工作提供了相应的保证，促使非对称地震矩张量反演工作顺利的进行。
参考文献
[1] 刘超，断层厚度的地震效应和非对称矩张量[J]，北京，地震局地球物理研究所，2011，10（12）：117-118
[2] 许力生，陈运泰.2010b. 2010年12月19日台湾花莲地震快速矩张量解[J].地震学报，2010，32（1）：127-129.