【摘 要】
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夸克模型在强子谱的描述中取得了很大的成功。但是在近些年,自从Belle在B介子强衰变B→KJ/Ψπ+π-中第一次发现类粲偶素X(3872)开始,越来越多的新的高激发态强子被发现,其质量和性质与夸克势模型的预言有较大偏差,或无法被纳入。这些新发现的强子态有一些性质很难在现有的势模型下用组分夸克组成的qq介子态来解释。如何去研究这些新粒子态是现在粒子物理的重要课题。研究相应粒子的强衰变对于确定其粒子性
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夸克模型在强子谱的描述中取得了很大的成功。但是在近些年,自从Belle在B介子强衰变B→KJ/Ψπ+π-中第一次发现类粲偶素X(3872)开始,越来越多的新的高激发态强子被发现,其质量和性质与夸克势模型的预言有较大偏差,或无法被纳入。这些新发现的强子态有一些性质很难在现有的势模型下用组分夸克组成的qq介子态来解释。如何去研究这些新粒子态是现在粒子物理的重要课题。研究相应粒子的强衰变对于确定其粒子性质和归类具有重要意义。本文尝试从组分夸克模型的角度来研究新强子态的组成成分和衰变性质。我们首先重复了 Godfrey-Isgur模型的工作,通过该模型计算出粲介子谱及量子数为JPC=0++的粲偶素的质量,计算出其波函数及方均根半径大小。然后用3P0模型来计算粒子的衰变宽度,对X(3915)、X(4500)粒子进行了研究,并对χc0(3P)的衰变宽度和主要衰变道进行了预言。假设X(3915)是JPC=0++的第一激发态,计算出来的宽度和实验相符合;虽然在实验中尚未发现χc0(3P)粒子,但是我们根据Godfrey-Isgur模型对该粒子质量的预言来估算其衰变宽度,并且确定该粒子的主要衰变道为DD、Ds Ds;衰变宽度计算也建议X(4500)是JPC=0++的第三激发态粒子。而对于X(4350)粒子我们是利用Godfrey-Isgur模型预言的结果,画出它的衰变宽度随着参数R的变化曲线,建议X(4350)是粲偶素介子谱中JPC=2++的第二激发态粒子。
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