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目前EAST装置已经能够重复H模放电，为了实现可控的磁约束聚变，必须将一定密度的并且足高温度的等离子体约束足够长的时间，然而由于等离子体中存在各种各样的不稳定性，如阿尔芬波的不稳定性，往往会破坏等离子体的约束，并且造成高能量粒子和能量的损失。 随着辅助加热技术的发展将会产生大量的高能量粒子，如NBI注入产生的高能量粒子，波加热产生的高能量粒子，聚变产物阿尔法粒子等。这些高能量粒子携带了大量的自由能，通过波粒共振会把能量传给阿尔芬波而激发阿尔芬波的不稳定性，这种不稳定性会影响高能量粒子的分布，影响等离子体的约束性能，损伤EAST的第一壁。因此研究高能量粒子在EAST中激发的阿尔芬不稳定性是十分重要的。 本文研究了中性束以不同角度注入在EAST中激发的低模数环阿尔芬不稳定性(TAE)，拉长形变和三角形变引起的阿尔芬本征模（EAE和NAE）。以及以不同能量注入、不同背景参数下对这种不稳定性的影响。 本文研究了中性束注入在台基区激发的离散阿尔芬不稳定（αTAE，这里的α不是聚变产物阿尔法粒子，而是一个和压力梯度相关的项。）以及高环向模数的TAE和高能量粒子连续模(EPM)，研究结果表明αTAE的频谱和TAE相比更宽泛，并且和间隙无关，既可以在gap内又可以在gap外。由于这种模式和阿尔芬连续谱解耦，因此在激发上和TAE类似都比较容易激发为不稳定模式。其频谱范围和EPM类似，但EPM的频率由高能量粒子决定，而αTAE作为一种本征模其频率和高能量粒子无关，其频率是由气球模驱动势井决定的。 同时研究了在负磁剪切时高能量粒子和αTAE的相互作用，在负磁剪切时沿着磁力线有多个势井，这些势井中的不同本征态会被激发为不稳定模式，从而构成了丰富的阿尔芬频谱。为解释实验提供了理论依据，对这种不稳定性模式的理解有助于更好的理解高能量粒子物理，对磁约束聚变来说有重要意义。