【摘 要】
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实验研究了晶相对下转换的影响。Tb3 -Er3 耦合对将一个紫外光子(Tb3 的7F6→5L1)294 nm 剪裁成800 nm (Er3 的4I9/2→4I15/2) 和467 nm (Tb3 的5D4→7F6) 两个都能被GaAs 太阳能电池吸收的低能光子。采用水热法制备了NaYF4六角相微晶和立方相纳米晶粒子, 六角相由于具有热力学稳定性和有序的排列结构而更有利于量子剪裁过程的发生, 相反在立方相结构中没有发现量子剪裁现象。分别采用294 nm 和355 nm波长的光对六角相NaYF4进行
【机 构】
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发光学及应用国家重点实验室中国科学院长春光学精密机械与物理研究所,吉林长春130033中国科学院研究生院,北京100039
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实验研究了晶相对下转换的影响。Tb3 -Er3 耦合对将一个紫外光子(Tb3 的7F6→5L1)294 nm 剪裁成800 nm (Er3 的4I9/2→4I15/2) 和467 nm (Tb3 的5D4→7F6) 两个都能被GaAs 太阳能电池吸收的低能光子。采用水热法制备了NaYF4六角相微晶和立方相纳米晶粒子, 六角相由于具有热力学稳定性和有序的排列结构而更有利于量子剪裁过程的发生, 相反在立方相结构中没有发现量子剪裁现象。分别采用294 nm 和355 nm波长的光对六角相NaYF4进行激发, 从发射光谱可以看出, 下转换的实现是通过一个交叉弛豫过程完成的。实验结果表明, 与熔融法相比, 用水热法制备的NaYF4 的量子产率明显降低。
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柱坐标下的径向偏振矢量光束在被高数值孔径透镜聚焦时，在紧聚焦条件下相比线偏振和圆偏振光束通过透镜后能获得较小的聚焦斑。在聚焦透镜前加上椭圆环光阑后能强化在聚焦区域内的光场轴向分量，能在单一方向上进一步缩小聚焦斑的尺寸。研究了径向偏振矢量光束经过椭圆环形光阑后的聚焦特性，在聚焦区域径向偏振分量形成两个聚焦瓣，而轴向分量形成椭圆形的聚焦斑,并做了相应的物理解释。当增加椭圆环形光阑内环半径时，径向偏振分量的聚焦瓣和轴向分量的聚焦斑单一方向聚焦尺寸均可小于光波长的三分之一，当进一步提高椭圆环形光阑内环半径时，由于
分析了窄带滤光片的调谐原理，拟合了一块实际滤光片的透射率函数，它是理论的透射率函数和一个洛仑兹函数的乘积。利用1.3μｍ的外腔式调谐激光器实现了1272.5 nm至1291.7 nm范围内的不连续宽带调谐。
参照MODIS遥感陆地上空气溶胶第二代算法(C005-L),利用黄土高原半干旱地区(AERONET)(兰州大学半干旱气候与环境观测站,SACOL)的实测资料,基于6S大气辐射传输模式,分别用构建的SACOL气溶胶模型和6S的大陆型气溶胶模型对MODIS/Terra资料进行大气订正,得到了SACOL区域春季可见光通道和近红外通道的地表反射率以及0.66vs2.12和0.47vs0.66地表反射率简单关系式,并验证了三个通道的地表反射率关系及其随散射角和植被指数的变化。结果表明,0.47vs0.66通道地表反
利用电子束蒸发技术在P型硅衬底上沉积了CeO2/Tb4O7超晶格样品, 将样品置于弱还原气氛中高温退火后, 观察到薄膜样品在488, 544, 588以及623 nm左右出现Tb3 的四个典型发光峰。 结合激发光谱、 吸收光谱以及XRD分析表明, CeO2薄膜在高温下失氧, 发生Ce4 →Ce3 转变, Ce3 吸收紫外光后, Ce3 与Tb3 发生能量传递, 产生发光。 通过改变Tb4O7薄膜厚度, 研究了Tb4O7层厚对超晶格发光的影响, 结果显示在Tb4O7层厚为0.5 nm时, 发光强度最大； T
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实验采用60 ns、1064 nm单脉冲激光辐照前照式有源型可见光CMOS探测器，随着损伤程度的加深，分别观察到点损伤、半边黑线损伤以及十字交叉黑线损伤等硬损伤现象。各损伤现象出现时对应的探测器表面激光能量密度分别为0.38、0.64、1.0 J/cm2。进一步提高激光能量密度，观察到十字交叉黑线变粗，覆盖面积扩大。即使激光能量密度达到2.8 J/cm2，此时黑线已经覆盖绝大部分探测器像元，但探测器仍然没有完全失效，未损伤区域还可以成像。基于CMOS样品的结构和工作原理，对损伤机理进行了理论分析，认为点损
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