【摘 要】
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Ds+→KS0K-π+π+作为Cabibbo允许的衰变过程,具有分支比大,本底污染少的特点,因而在Ds测量中常被用作标记过程。CLEO-c实验组分别于2008年和2013年用4.17 GeV质心能量处所采集到积分亮度为298和586 pb-1大小的数据样本两次报告了该过程的分支比,其结果受限于统计量少,中间过程不明确导致探测效率不精准。可见,用振幅分析的方式研究Ds+KS0K-π+π+衰变的内部结
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Ds+→KS0K-π+π+作为Cabibbo允许的衰变过程,具有分支比大,本底污染少的特点,因而在Ds测量中常被用作标记过程。CLEO-c实验组分别于2008年和2013年用4.17 GeV质心能量处所采集到积分亮度为298和586 pb-1大小的数据样本两次报告了该过程的分支比,其结果受限于统计量少,中间过程不明确导致探测效率不精准。可见,用振幅分析的方式研究Ds+KS0K-π+π+衰变的内部结构以减小误差,对于它自身的分支比测量和用它为标记过程的分支比的测量是很有必要的。此外,Ds+→K*（892）+K*（892）0是Ds+→/KS0K-π+π+衰变的主要中间过程,研究清楚K*（892）0与K*（892）+不同轨道角动量间的比份可为理论上计算横向极化与纵向极化进而研究CP破坏提供输入值。本文基于BESIII探测器在4.180-4.230 GeV质心能量处所采集到6.32 fb-1的数据样本,用双标记法挑选出事例数为1379,纯度为94.70%的样本。通过对该衰变进行首次振幅分析确定了其主要的中间过程,并测量出相应的拟合比份和分支比:其中,K*（892）+→KS0π+,K*（892）0→K-π+和a0（980）-→K-。第一项误差为统计误差,第二项误差为系统误差。本项研究工作填补了Ds+→KS0K-π+π+衰变振幅分析的空白,且测量了Ds+→K*（892）+K*（892）0衰变中K*（892）0与K*（892）+不同轨道角动量间的比份。根据振幅分析的结果更新了蒙特卡洛样本后,我们进行了Ds+→K0K-π+π+衰变的绝对分支比测量。测量时,分别用单标记法和双标记法挑选了单标记样本和双标记样本,求出相应的效率和产额,并依此测量了Ds+→KS0K-π+π+衰变的绝对分支比为（1.46 ± 0.05stat±0.05sys）%,也由此可得到ds+→K*（892）+K*（892）0衰变绝对分支比为（5.34 ± 0.39stat±0.64sys）%。对比PDG的结果,上述两项绝对分支比具有目前测量结果的最高精度。
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