由于量子失协能够描述量子纠缠不能涵盖的非经典关联，所以近年来量子失协的研究就受到人们的高度关注。本文主要分析了非X态的两粒子的量子失协、几何失协以及量子失协在通过信道后的一些动力学行为。　　量子态的量子失协所在的几何范围表明，所有混合态限制在四面体内而可分态限制在八面体内，纠缠态存在于八面体外四面体内的四个小四面体内。本文研究的非X态，Bloch矢量r?和s?都不为零而且相互垂直，r?沿着x方向，s?沿着z方向。当r?和s?都等于零时，系统简化为Bell对角态；当r?和s?平行且都沿着z方向时，系统简化为X态。非X态图形的范围不再和r?和s?的正负有关，只与它们的大小有关，随着Bloch矢量值的增大，失协的范围越来越小，可分态的范围也越来越小，两者都向着图形的中心塌缩。　　对于非X态，量子失协的等高图是由三个相互交叉而又相互垂直的“管子”组成，三根管子沿着表示粒子相互作用的三个参数, cc c132,的方向，管径随着坐标参数, cc c132,值的增大而减小。当Bloch矢量r?和s?的值增大时，管子向图形的中心收缩；当量子失协变大时，管子会膨胀，由于量子失协的等高图会被限制在四面体内，所以有效图形会减小。　　对于非X态，几何失协的等高图是三根直径相等的、沿着参数, cc c132,三个方向的“管子”。当 Bloch矢量r?和s?的值变大时，沿c2, c3这两个相互垂直方向的管子的直径收缩得很快，而沿1c方向的管子的直径几乎不变。当几何失协的值变大时，三根管子的直径同时膨胀得很大。由于受到四面体的限制，几何失协的等高图只有一部份能够画出来。　　对于非X态，当Bloch矢量r?和s?的值大小不相等时，变形的四面体T?和变形的rs八面体 rsO?会随着矢量的增大而变小，如果只增大某一个矢量，那么图形会朝着某个方向塌缩比较厉害。对于X态和非X态，当Bloch矢量r?和s?的值大小不相等时，量子失协等高图都会随着Bloch矢量r?和s?的值的增大而变小，沿某个方向的“管子”甚至会消失。　　对于非X态，量子失协通过信道后的动力学行为表明，通过相位阻尼信道后的某一段时间内会出现量子失协“凝固”的现象，而通过振幅阻尼信道或者去极化阻尼信道后，量子失协随时间单调衰减，量子失协“凝固”的现象会消失。